图2 过流截面突然扩大
Fig.2 Flow section expanding suddenly
1.2 过流截面突然扩大
图2所示为过流截面突然扩大时的情况．在1-1截面后的主流外边形成了涡流区，造成涡流 损 失．涡流区的形状随小截面与大截面的面积比不同而变化．当小截面的面积较小时，可能造 成不对称的涡流区，即主流偏于某一侧而其它区域全部被涡流所占据，如图2b所示．流体 从小截面流入大截面，原来的速度分布被打乱，经过重新调整后，速度分布才在大截面的管 道内固定下来．在调整速度分布的过程中，主流中的速度梯度增大，因而内摩擦力增加，也 就是说能量损失增加了．这部分损失合起来，就构成了过流截面突然扩大的局部阻力．实际 上，流体从1-1截面流到2-2截面（图2）时，同样存在沿程阻力．
2 局部阻力的理论计算〔2〕
由于产生局部阻力的原因很复杂，所以大多数情况下的局部阻力只能通过实验来确定， 但为了合理设计实验方案，必须进行理论分析．
2.1 过流截面突然扩大的局部阻力计算
前已指出，流体从图2的1-1截面流到2-2截面，不仅有局部阻力，而且有沿程阻力．设 各截面上的流体力学参数分别为V1， V2， P1， P2， Z1， Z2，在两截 面上应用伯努利方程，则有
式中： α1、α2-动能修正系数； γ-流体的重度；
hf1-2、 hje-1-1截面到2-2截面的沿程损失和局部 损失．
故有
(1)
此式表明，只要能测出1-1和2-2截面上的总能量以及从1-1截面到2-2截面的沿程损失 hf1-2，即可由该式求出局部损失hje．
若设ζe为过流截面突然扩大的实测局部阻力系数，则有
(2)
许多教材和专着中，在进行理论指导时忽略hf1-2，可导出理论的ζ＇e和h＇je分别为
(3)
(4)
对比式（1）可知，它们是比实际值偏大的．若设
(5)
称之为测量判别比，显然，ζee≤1时，则测量是有效的；若ζee >1，说明测量中含有粗大误差，在进行数据处理时，应该剔除．
2.2 过流截面突然缩小的局部阻力计算
在对图1所示的流动进行分析时已指出，若过流截面突然缩小，流体从1-1截面流到4- 4截面时，既有局部损失又有沿程损失．若对1-1和4-4截面应用伯努利方程，则有
即有
